Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники




НазваниеУчебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники
страница4/9
Дата11.01.2013
Размер0.62 Mb.
ТипУчебно-методическое пособие
1   2   3   4   5   6   7   8   9

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ РАСЧЕТНОЙ ЧАСТИ


2.1 Задачи расчета электрических цепей

2.1.1 Электрические цепи в установившемся режиме


2.1.1.1 Линейные цепи постоянного тока. Линейная цепь постоянного тока состоит из активных сопротивлений, идеальных источников питания с постоянными во времени параметрами и управляемых источников питания. Этот тип цепи принципиально важен для расчета цепей других типов. Для анализа электрической цепи задается ее структура и определяются параметры всех элементов. Требуется же найти токи и напряжения во всех ветвях цепи.

В основе любых методов анализа электрических цепей лежат уравнения двухполюсников и законы узловых потенциалов (первый закон Кирхгофа) и контурных токов (второй закон Кирхгофа). Непосредственное решение этих уравнений возможно только для относительно простых схем. При расчете сложных схем применяются специальные методы, например, метод наложения или преобразования соединений. Для автоматизации анализа цепей были разработаны различные методы: узловых потенциалов, контурных токов, множества сечений и т. п. [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46]. В каждом конкретном случае целесообразно заранее выбрать наиболее подходящий метод. При машинном расчете наиболее приемлем метод узловых потенциалов [14, 16, 20, 36, 39]. Решающее преимущество этого метода состоит в том, что он практически не требует предварительной подготовки.

        1. Линейные цепи переменного тока. Линейные цепи переменного (синусоидального) тока состоят из основных двухполюсников, идеальных источников переменного тока с постоянной частотой и управляемых источников переменного тока с постоянным вещественным коэффициентом управления. Синусоидальные ток, напряжение и электродвижущая сила (ЭДС) источников полностью описывается с помощью трех величин:

  • амплитуды или действующего значения;

  • круговой частоты ω, определяемой через частоту f как ω = f;

  • начального фазового сдвига.

Если линейная схема содержит источники синусоидальных напряжений с одинаковой частотой, то все токи и напряжения в установившемся режиме изменяются с той же частотой. Такая цепь может быть описана с помощью комплексного метода. Для этого из действующего значения и начального фазового сдвига образуют комплексную величину. Комплексный метод позволяет дифференциальные уравнения состояния электрических цепей с источниками гармонических ЭДС и токов свести к алгебраическим уравнениям с комплексными величинами [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46]. Поскольку уравнения состояния в комплексной форме имеют такой же вид, как и для цепей постоянного тока, то программы для ЭВМ, используемые при расчете цепей синусоидального тока, принципиально не отличаются от программ, применяемых при расчете цепей постоянного тока. Их особенность состоит лишь в операциях с комплексными числами [14, 16, 20, 36, 39].

        1. Трехфазные цепи. Совокупность трехфазной системы ЭДС, трехфазной нагрузки и соединительных проводов называют трехфазной цепью. Трехфазная симметричная система ЭДС представляет собой совокупность трех синусоидальных ЭДС одинаковой частоты и амплитуды, сдвинутых по фазе на 120˚. Трехфазные цепи можно рассматривать как частный случай сложной разветвленной цепи переменного тока с несколькими источниками ЭДС, но наличие симметричной системы ЭДС позволяет существенно упростить расчет и применить методы, специально разработанные для расчета трехфазных цепей. Методики расчета трехфазных цепей при симметричных и несимметричных нагрузках рассмотрены в [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46], программа расчета приведена в [36].

2.1.1.4 Четырехполюсники. Четырехполюсник – это обобщенное понятие электрической цепи, рассматриваемой по отношению к четырем ее зажимам. Трансформатор, линию передачи энергии, мостовую схему и т. п. можно рассматривать как четырехполюсники. Четырехполюсники, содержащие источники электрической энергии, называются активными, не содержащие источники электрической энергии, - пассивными. Для любого четырехполюсника напряжение и ток на входе связаны с напряжением и током на выходе системой основных уравнений четырехполюсника. Методика определения коэффициентов основных уравнений четырехполюсников изложена в [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46], программы расчета параметров и компьютерного моделирования режимов работы четырехполюсников приведены в [20, 26, 36].

2.1.1.5 Электрические фильтры. Под электрическими фильтрами понимают четырехполюсники, включаемые между источником питания и приемником, назначение которых состоит в том, чтобы беспрепятственно пропускать к приемнику токи одних частот и задерживать или пропускать, но с большим затуханием, токи других частот. Электрические фильтры, образованные конденсаторами и катушками индуктивности называются пассивными фильтрами. Активные фильтры состоят из резисторов, конденсаторов и активных элементов – операционных усилителей или транзисторов, индуктивные элементы в них не входят. Методики расчета активных и пассивных фильтров изложены в [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46]. Программы расчета и компьютерного исследования фильтров приведены в [20, 27, 36].

        1. Периодические несинусоидальные токи в линейных электрических цепях. Периодическими несинусоидальными токами и напряжениями называют токи и напряжения, изменяющиеся во времени по периодическому несинусоидальному закону. Любая периодическая функция может быть разложена в ряд Фурье. До проведения расчета вынуждающие силы должны быть представлены рядами Фурье. Для расчета применяют метод наложения, расчет производят для каждой из гармоник в отдельности с помощью уже известных приемов. При расчете каждую гармонику выражают комплексным числом, Суммирование одноименных гармоник производят путем сложения комплексных чисел или векторов на комплексной плоскости. Примеры расчета цепей с периодическими несинусоидальными токами рассмотрены в [5, 7, 24, 33, 40, 41, 46], для анализа и синтеза периодических несинусоидальных токов и напряжений могут быть использованы компьютерные программы [21, 22, 38].

2.1.1.7 Линии с распределенными параметрами. Электрическими линиями с распределенными параметрами называют такие линии, в которых для одного и того же момента времени ток и напряжение непрерывно изменяются при переходе от одной точки линии к соседней точке, т. е. являются функциями времени и пространственной координаты.

Под магнитными линиями с распределенными параметрами понимают такие линии, магнитный поток и магнитное напряжение вдоль которых непрерывно меняются при переходе от одной точки линии к соседней.

Методика расчета электрических цепей постоянного и переменного тока с распределенными параметрами изложена в [7, 29, 33].

2.1.1.8 Нелинейные цепи постоянного тока. Нелинейными электрическими цепями называют цепи, содержащие нелинейные элементы. Нелинейные элементы подразделяют на резистивные, индуктивные и емкостные. Обратим внимание на то, что с линейной частью любой сложной разветвленной цепи, содержащей нелинейные элементы, можно осуществить любые преобразования, применяемые для облегчения расчета сложных цепей постоянного тока. Для расчета нелинейных цепей постоянного тока применяют следующие методы: метод двух узлов; метод узловых потенциалов; метод эквивалентного генератора; замена нескольких параллельно включенных ветвей одной эквивалентной. До проведения расчета нелинейных цепей должны быть известны вольтамперные характеристики нелинейных элементов, входящих в схему. Расчет осуществляют графическим методом или численным с применением ЭВМ [7, 16, 21, 34, 36, 40, 41, 47, 48, 54].

2.1.1.9 Нелинейные цепи переменного тока. Для электрических нелинейных цепей переменного тока остаются справедливыми законы Кирхгофа в их форме для мгновенных значений токов и напряжений. Уравнения, составленные на основе этих законов, в общем случае будут нелинейными дифференциальными уравнениями. Эти уравнения общего метода решения не имеют, поэтому для расчета нелинейных цепей приходится применять приближенные методы – аналитические, графические, графоаналитические и численные. В цепях переменного тока для всех нелинейных элементов основной интерес представляет зависимость между напряжением и током, причем она различна для мгновенных и действующих значений этих величин.

При переменном токе необходимо учитывать инерционность некоторых нелинейных элементов. Например, из-за тепловой инерции температура, а следовательно, и сопротивление лампы накаливания, даже при сравнительно низкой частоте (например, 50 Гц), в течение каждого периода тока остаются практически постоянными. Поэтому зависимость u(i) между мгновенными значениями напряжения и тока лампы линейна. Вместе с тем зависимость U(I) между действующими значениями напряжения и тока резко нелинейна. Ввиду линейной зависимости u(i) при синусоидальном напряжении ток будет также синусоидальным, и в этом случае для действующих значений могут быть, с учетом связи U(I), применены векторные диаграммы и комплексный метод расчета, что существенно упрощает расчеты.

Однако в большинстве случаев нелинейные элементы безынерционны и зависимость u(i) оказывается нелинейной. Поэтому при периодических процессах кривые напряжения и тока в них по форме различны. В этом случае следует оперировать непосредственно с мгновенными значениями, но когда несинусоидальность формы кривой имеет для данной задачи второстепенное значение, в качестве первого приближения применяют векторные диаграммы и комплексный метод расчета для эквивалентных синусоид или для первых гармоник, учитывая нелинейную связь U(I) и оперируя некоторыми усреднеными значениями параметров цепи. Методы анализа электрических цепей переменного тока с нелинейными резистивными, индуктивными и емкостными элементами рассмотрены в [7, 16, 34, 40, 41, 47, 48, 54]. Применение вычислительной техники и численных методов расчета нелинейных цепей переменного тока продемонстрированы в работах [21, 36, 39].


      1. Переходные процессы в электрических цепях




        1. Переходные процессы в линейных цепях. Переходные процессы происходят при всех изменениях режима электрической цепи – включении, выключении, коротком замыкании, обрыве и т. п. Эти процессы не могут протекать мгновенно, так как невозможны мгновенные изменения энергии, запасенной в электромагнитном поле цепи. Согласно двум законам коммутации невозможны скачки напряжения на емкостных элементах и скачки тока в индуктивных элементах.

Для расчета переходных процессов в цепях составляется система уравнений по законам Ома и Кирхгофа для мгновенных значений напряжений и токов. Эта система приводится к одному уравнению для одного из напряжений или токов, которые в общем случае линейных цепей будут линейным обыкновенным дифференциальным уравнением. Метод расчета переходных процессов, основанный на составлении дифференциальных уравнений цепи, их решения и определения постоянных интегрирования из начальных условий называется классическим. Классический метод расчета нагляден, потому что при преобразованиях видна соответствующая физическая картина. Так как решение дифференциального уравнения приводит к решению алгебраического характеристического уравнения, естественно стремление представить систему исходных уравнений цепи в алгебраической форме, что осуществляется в спектральном и операционном методах.

Расчет операторным методом состоит из двух основных этапов:

  • составление изображения искомой функции времени;

  • переход от изображения к функции времени.

Расчет переходного процесса при включении линейной цепи на напряжение u(t), являющееся любой функцией времени, можно осуществить представлением непериодической функции в виде суммы гармоник. Непериодическую функцию можно рассматривать как предельный случай периодической, у которой период Т стремится к бесконечности. С помощью преобразования Фурье воздействие на цепь непериодической функции можно заменить суммарным воздействием бесконечно большого числа бесконечно малых гармоник.

Эта же задача может быть решена применением метода наложения, если заменить кривую напряжения ступенчатой кривой. Тогда можно считать, что в момент времени t = 0 цепь включается на постоянное начальное напряжение u(0), а затем на ряд смещенных на равные промежутки времени Δu, в общем случае разной величины и имеющих положительный знак при возрастании напряжения и отрицательный при его убывании. Этот метод основан на использовании интеграла Дюамеля.

Аналитические методы расчета способствуют получению математического выражения для параметров цепи во всем временном диапазоне. Все эти методы расчета переходных процессов в линейных цепях подробно рассмотрены с иллюстрацией на конкретных примерах в [5, 6, 7, 13, 24, 29, 33, 40, 41].

Численные методы расчета позволяют приближенными методами решать дифференциальные уравнения, описывающие переходные процессы в электрических цепях, и предназначены для реализации на ЭВМ. Они также позволяют исследовать физические процессы во времени. Компьютерные программы и методики расчета переходных процессов с использованием вычислительной техники рассмотрены в [16, 18, 20, 21, 22, 36, 39].

        1. Переходные процессы в нелинейных цепях. Переходные процессы в линейных цепях постоянного и периодического тока заканчиваются установившимся режимом также постоянного или периодического тока. В нелинейных же цепях возможен периодический ток при постоянном напряжении, а также явление неустойчивости режима в цепях постоянного тока.

В нелинейных цепях зависимости заряда емкостного элемента от приложенного напряжения q(uC) и потокосцепления от тока в индуктивном элементе Ψ(iL) нелинейны. Поэтому для определения начальных условий на основе невозможности скачкообразного изменения энергии правильней исходить из невозможности скачков q и Ψ. Затем, определив зависимости q(t) и Ψ(t) и используя кривые q(t) и Ψ(t), можно найти зависимости uC (uC) и iL (iL).

Переходные процессы в нелинейных цепях описываются нелинейными дифференциальными уравнениями. Эти уравнения не имеют общего метода решения. Для решения этих уравнений применяются приближенные аналитические, графоаналитические, графические и численные методы. На практике наиболее часто применяются следующие методы [5, 6, 7, 13, 24, 29, 33, 40, 41]:

  • деление процесса на последовательные интервалы времени, внутри которых нелинейные уравнения заменяются линейными уравнениями с постоянными коэффициентами;

  • линеаризация второстепенных членов уравнения, превращающих уравнение в линейное, с возможностью применения последовательных приближений;

  • кусочно-линейная аппроксимация нелинейной характеристики ломаной прямой, для прямолинейных участков которой составляются и решаются линейные уравнения с последующим припасовыванием предыдущих и последующих участков;

  • аналитическая аппроксимация нелинейной характеристики, позволяющая получить аналитическое решение дифференциального уравнения переходного процесса;

  • графическое интегрирование кривой, построенной таким образом, чтобы ограниченная ею площадь была пропорциональной времени, соответствующему каждому значению исследуемой функции.

Расчет переходных процессов в нелинейных цепях является трудоемким, поэтому в настоящее время широко применяются численные методы, основанные на использовании вычислительной техники. В [36] изложена методика расчета переходных процессов в нелинейных цепях, основанная на использовании метода узловых потенциалов, и приведена программа расчета на языке Турбо-Паскаль.

2.1.2.3 Переходные процессы в линиях с распределенными параметрами. В энергетических, телефонных и телеграфных устройствах, содержащих линии с распределенными параметрами, переходные процессы возникают при подключении линий к источнику ЭДС, при отключении от источника ЭДС, при подключении и отключении нагрузки, а также при атмосферных разрядах. Напряжение и ток в линиях с распределенными параметрами могут быть представлены в виде двух функций – функции падающей волны и функции отраженной волны. Чтобы выяснить, какова форма волны, проходящей в нагрузку, какова форма отраженной волны и как они деформируются во времени, применяют расчетную схему, которую принято называть схемой замещения для исследования волновых процессов в линии с распределенными параметрами. Методика расчета переходных процессов в линиях с распределенными параметрами рассмотрена в работах [5, 6, 7, 13, 24, 29, 33, 40, 41, 51]. Применение компьютерных методов расчета и моделирования переходных процессов в линиях с распределенными параметрами показано в [12, 18, 22, 45].


    1. Задачи расчета магнитных цепей


Все вещества по их магнитным свойствам подразделяют на диамагнитные, парамагнитные, ферромагнитные, ферримагнитные и антиферримагнитные. При решении большинства электротехнических задач достаточно подразделять все вещества не на перечисленные группы, а на сильномагнитные, у которых относительная магнитная проницаемость μr >> 1, и на слабомагнитные, у которых μr ≈ 1.

Свойства ферромагнитных материалов принято характеризовать зависимостью магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н. Ферромагнитным материалам присуще явление гистерезиса – отставание изменения магнитной индукции В от изменения напряженности магнитного поля Н. Он обусловлен необратимыми изменениями энергетического состояния под действием внешнего поля Н.

Магнитной цепью называют совокупность катушек с током, ферромагнитных тел или каких-либо иных тел или сред, по которым замыкается магнитный поток. Магнитные цепи подразделяются на неразветвленные и разветвленные.

Для расчета магнитных цепей полностью применимы методы расчета электрических цепей с нелинейными элементами, так как и магнитные и электрические цепи подчиняются одним и тем же законам – законам Кирхгофа. Аналогом тока в электрической цепи является поток в магнитной цепи, аналогом ЭДС – МДС (магнитодвижущая сила), аналогом вольт-амперной характеристики нелинейного резистора – вебер-амперная характеристика участка магнитной цепи.

Задачи расчета магнитных цепей подразделяются на прямые задачи, когда необходимо по заданному значению магнитного потока, магнитной индукции или напряженности магнитного поля на участке цепи определить МДС, ток или число витков катушки, и обратные задачи, когда по заданному значению МДС, создаваемой катушкой с током, необходимо определить значение магнитного потока, магнитной индукции или напряженности магнитного поля на участке цепи. Прямые задачи обычно легко решаются аналитическими или графоаналитическими методами. Решение обратной задачи представляет собой более сложную задачу, требующую применения специальных графоаналитических или численных методов расчета, рассмотренных в [7, 10, 29, 34, 40, 41]. Наиболее часто для расчета разветвленной магнитной цепи с несколькими источниками МДС используется метод двух узлов, подробно описанный в [25].


    1. Задачи расчета полей


Под электромагнитным полем понимают вид материи, характеризующийся совокупностью взаимно связанных и взаимно обусловливающих друг друга электрического и магнитного полей. Электромагнитное поле обладает характерными для него электрическими и магнитными свойствами, доступными наблюдению. Силовое воздействие поля на электрические заряды и токи положено в основу определения основных векторных величин, которыми характеризуют поле – напряженности электрического поля Е и индукции магнитного поля В.

Теория электромагнитного поля является той основой, которая позволяет понять принцип работы различных электромагнитных и электрических устройств и спроектировать и и рассчитать их на заданные условия работы. К числу таких устройств, широко распространенных на практике, могут быть отнесены электромагнитные элементы автоматики, электрические машины, магнитные и электрические элементы вычислительной техники, электронные, радиотехнические, криогенные, сверхпроводящие, голографические и другие устройства.

К задачам расчета полей относятся [4, 8, 9, 15, 17, 28, 29, 31, 32, 34, 35, 39, 40, 41, 42, 47, 48]:

  • определение индуктивности контуров и взаимной индуктивности нескольких контуров;

  • определение сил, действующих на заряд, проводники с током, ферромагнитные массы;

  • расчет поля, создаваемого заданным распределением токов в пространстве;

  • расчет поля неподвижных и движущихся постоянных магнитов;

  • расчет электростатических, магнитных и электромагнитных экранов;

  • нахождение распределения токов в некотором объеме для получения заданной картины поля.

Много различных задач на расчет полей возникает при электромагнитной дефектоскопии и структуроскопии. Анализ спектра отраженного электромагнитного поля позволяет выявлять раковины, трещины и другие дефекты, изменения структуры и участки локальных концентраций механических напряжений в электропроводящих изделиях. В настоящее время наиболее эффективными методами расчета полей являются численные методы, основанные на использовании метода конечных элементов. К программным комплексам, реализующим этот метод, относятся ELCUT [37] и Matlab [21].


      1. Электростатика


2.3.1.1 Задачи электростатики. Расчеты электростатического поля используются при проектировании и исследовании высоковольтного оборудования (разрядников, выключателей, элементов линий электропередачи), изоляционных конструкций, кабелей, конденсаторов, а также при анализе распространения TEM-волн в волноводах. Обычно представляют интерес следующие физические величины: электрический потенциал, напряженность поля, электростатическое смещение (индукция), заряд, емкость и электростатическая сила.

При постановке задачи задаются следующие условия:

- свойства сред - изотропные и ортотропные материалы с постоянной диэлектрической проницаемостью;

- источники поля - распределенные и точечные заряды, электроды с заданным потенциалом;

- граничные условия - заданное значение потенциала (условие Дирихле), заданные значения нормальной составляющей поля (условие Неймана), условие постоянства потенциала на поверхностях изолированных проводников.

Результаты расчета: потенциал, напряженность поля, электрическое смещение (индукция), заряд, силы, моменты, собственные и взаимные частичные емкости, энергия электростатического поля.

Электростатические задачи описываются уравнением Пуассона относительно скалярного электрического потенциала U (E = – gradU, E — вектор напряженности электрического поля). Для плоскопараллельных и осесимметричных задач уравнение имеет соответственно вид


xU/x)/x + yU/y)y = - ρ , (2.1)

rrU/r)/(rr) + (εzU/y)/z = - ρ , (2.2)


где компоненты тензора электрической проницаемости εx, εy или εz, εr, а также плотность распределенного заряда ρ - постоянные величины в пределах блоков модели.

2.3.1.2 Источники поля. Заряд, заданный в конкретной точке плоскости xy, описывает заряженную струну, проходящую через эту точку перпендикулярно к плоскости модели и задается своей линейной плотностью. В осесимметричном случае заряд вершины описывает заряженную окружность вокруг оси симметрии или точку на оси симметрии. Чтобы охватить оба этих случая, точечный источник поля, заданный в вершине, всегда характеризуется полным зарядом. Для заряженной окружности полный заряд связан с линейной плотностью соотношением q = 2πrp.

Линейная плотность заряда на ребре модели соответствует заряженной поверхности в трехмерном мире. Такое ребро описывается поверхностной плотностью заряда и задается при помощи граничного условия Неймана для ребра. Плотность заряда, ассоциированного с блоком, соответствует объемному заряду.

2.3.1.3 Граничные условия в электростатике. На внутренних и внешних границах области допустимы следующие виды граничных условий.

Условие Дирихле задает наперёд известное значение электрического потенциала U0 в вершине или на ребре модели (например, на обкладках конденсатора). Этот вид граничного условия также может применяться на внешней границе области, совпадающей с плоскостью электрической антисимметрии задачи (противоположные по знаку источники в симметричной геометрии). Величина U0 на ребре модели может быть задана в виде линейной функции координат. Параметры задающей линейной функции могут меняться от ребра к ребру, но должны быть согласованы так, чтобы функция U0 была непрерывна в точках соприкосновения границ. Для того, чтобы задача была сформулирована корректно, необходимо задание условия Дирихле хотя бы в одной точке расчетной области, а если область представляет собой набор физически не связанных подобластей - хотя бы в одной точке каждой такой подобласти.

Условие Неймана определяется на внешней и внутренней границе соответственно следующими выражениями:

1   2   3   4   5   6   7   8   9

Похожие:

Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconМетодические указания к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники для студентов специальностей эс, эсиС и эсэ
Методические указания предназначены для студентов электротехнического факультета Доннту. Они содержат задание на курсовую работу...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconУчебно-методическое пособие по выполнению курсовой работы по дисциплине «Анализ хозяйственной деятельности»
Учебно-методическое пособие предназначено для бакалавров и специалистов по экономике и управлению
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconМетодическое пособие по выполнению курсовой работы по экономической теории для студентов факультета экономики финансов и коммерции очного и заочного обучения
Методическое пособие предназначено для студентов очного и заочного отделений с целью ознакомления их с требованиями, предъявляемыми...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconУчебно-методическое пособие по выполнению курсовой работы по дисциплине «Основы инженерного менеджмента»
Методические указания предназначены для изучения элементов проектирования новой продукции, в рамках выполнения курсовой работы по...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconМетодические рекомендации к выполнению курсовой работы на тему: «Характеристика магматической горной породы»
Постников А. В., Кононова И. Б., Методические рекомендации к выполнению курсовой работы на тему: «Характеристика магматической горной...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconУчебное пособие по выполнению курсовой работы для студентов специальности «Безопасность жизнедеятельности в техносфере»
Учебное пособие предназначено в помощь студентам специальности 280101 «Безопасность жизнедеятельности в техносфере» при подготовке...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconУчебно-методическое пособие для магистров по «философским основам естествознания»
Учебно-методическое пособие для магистров по «философским основам естествознания» разработано в соответствии с Государственным образовательным...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconМетодическое пособие по курсам "Технология конкурентоспособных изделий" и "Конструкции и технология электрооборудования
Методическое пособие предназначено для студентов Института Электротехники, выполняющих курсовые и дипломный проекты (кп и дп), и...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconМетодические указания к выполнению курсовой работы Методические указания к выполнению контрольной работы
Информатика: учебно-методический комплекс (блок контроля освоения дисциплины: методические указания к выполнению курсовой работы;...
Учебно-методическое пособие к выполнению курсовой работы по теоретическим основам электротехники iconУчебно-методическое пособие по выполнению курсовых работ по дисциплине «инвестиции» для студентов направления подготовки 080100. 62 «экономика»
Курсовая работа являются формой организации учебно-исследовательской деятельности студента. Цель курсовой работы развитие познавательной...
Разместите кнопку на своём сайте:
Библиотека


База данных защищена авторским правом ©lib.znate.ru 2014
обратиться к администрации
Библиотека
Главная страница